|
' c [: L. b7 m% y" |% q$ B$ i! y 一、流体的物理性质 b, [' `" k% u# S. R2 r
1.连续介质假定 ! Y' l$ z2 Y, F7 E' a) n! j
(1)将流体视为由无数微团或质点组成的密集而无间隙的连续介质;
; z; u8 G! f* x& q4 w( N (2)连续性假设并不是在任何情况下都适用,如高真空下的气体就不能视为连续介质。
' M! o; _4 c Q2 O. j 2.流体的密度和比容 . I: q$ a _2 j& b; s
(1)密度的定义与性质
5 g9 I d' [' C) e- t& ?4 G 流体的密度是指单位体积流体所具有的质量,以ρ表示。
' D, Q8 q9 m5 W4 I! u7 u
0 n. l0 m7 G$ F: L, @8 a 比体积是指密度的倒数,以符号υ表示,它是指单位质量流体所占有的体积,即 - [+ P- B6 d2 U, J5 X. c0 n" \# J
6 F% C s5 t* Z5 j; m: \ 液体的密度随着压力和温度的变化很小,一般可忽略不计,因此ρ=常数。气体的密度随温度、压力改变较大。低压气体的密度可近似按理想气体状态方程计算
& \$ v- z1 T, R4 ~' ? 9 A- y, O0 W# O5 V$ Q
高压气体的密度可采用实际气体状态方程计算。
, s" x" i7 n; ]9 |" K+ F7 ]2 H E' t (2)流体混合物的密度
# x' L7 l& `0 n# H# n- { ①液体混合物的组成常用质量分数表示。以1kg液体混合物为基准,设各个组分在混合前后体积不变(理想溶液),则1kg混合物的体积等于各组分单独存在时体积之和,即 , {$ q0 R# i ]# o* x' {0 @% x5 e
. M5 q4 d; f( H3 F% I, D0 V( q
ρA,ρB,…,ρn——各纯组分的密度,kg/m3;
s6 C" k- s7 N: h# i3 @ ωA,ωB,…,ωn——混合物中各组分的质量分数,kg/kg。
" s, c1 z7 q2 N$ L ②气体混合物的组成常用体积分数φ表示。以1m3气体混合物为基准,各组分的质量分别为φAρA,φBρB,φnρn,则1m3气体混合物的质量等于各组分质量之和,即 / b o% Q! q1 }4 T" Y f e; K* ~
ρm=ρAφA+ρBφB+ρnφn ! Z( K! l; E2 k; f! }7 K
φA,φB,φn——气体混合物中各组分的体积分数,m3/m3。
! U9 G0 v6 r- b! ?, O" _9 f: Z 3.流体的膨胀性和压缩性 $ B) b: Y2 P) V8 _
(1)膨胀性
+ W( P2 I- W' v) b M- x+ a 流体的膨胀性是指流体温度升高时其体积会增大的性质。膨胀性的大小用体积膨胀系数α表示。 - H5 z0 \$ Z5 m5 s
/ F4 H; z" A6 ]; _$ s dT——流体温度的增量,K; % K4 e1 F. q r F# E, \
dv/v——流体体积的相对变化量。
; g9 Q1 G, f4 K* R4 E3 o. z$ R/ r8 M- ~ 液体的膨胀性通常可忽略不计,而气体的膨胀性相对很大。
! l! W4 w% p3 g (2)可压缩性
/ V4 A9 n; t7 D6 c! W$ _ 可压缩性是指流体受压力作用其体积会减小的性质。流体可压缩性的大小用体积压缩系数β来表征。 * I0 e7 S- T% Q. g, u+ h. d% l
. C- I. V* }* Z3 M, l/ f; L5 m 负号表示dv与dp的变化方向相反。 : R$ V1 \1 g) t) o3 W' Q
由于ρv=1,故上式又可以写成 & D9 ]! K* v1 \
' X, W* \6 w) Z7 y8 s8 a/ W
由β的表达式知,β值越大,流体越容易被压缩;反之,不易被压缩。
. h4 e( t4 E& U5 t. ^6 D5 G8 R 4.流体的黏性
' g+ d; X; @! U- t0 s! I) _- \0 Y5 D (1)牛顿黏性定律 , i3 T0 @7 Z6 X0 @0 W- |
流体在运动时,任意相邻流体层之间存在着抵抗流体变形的作用力,称为剪切力(内摩擦力)。流体的黏性是指流体所具有的在其内部产生阻碍自身运动的特性。 l: d- V5 {; g- r$ Z/ P/ o
①黏性的产生原因
. o9 f1 r! m2 U8 x' l- J& h a.流体分子之间的引力(内聚力)产生内摩擦力; 9 s9 c: h4 |( D
b.流体分子作随机热运动的动量交换产生内摩擦力。 , p) z* c8 d5 M& f
②牛顿黏性定律
7 p o: ^+ }: D' y- X+ ?0 r( z+ O 9 v, M {" |) S' |% j8 z
τ——剪应力或内摩擦力,N/m2;
P: X: H/ R' |" }9 q2 ~ μ——流体的动力黏度,简称黏度,Pa·s;
0 _; L6 o- x" Q/ D2 s% @' U8 c- u8 [ dux/dy——速度梯度,1/s。
4 Q" V% r. f/ d/ B6 E 负号表示τ与速度梯度的方向相反。 8 w8 K8 H) Q. z1 q0 Q
(2)流体的黏度 % D7 x1 D/ |5 G
μ表示单位速度梯度下流体的内摩擦力,它直接反映了流体内摩擦力的大小。在SI制中,μ的单位为N·s/m2或Pa·s。以前单位有泊(P)或厘泊(cP),换算关系为:1Pa·s=10P=1000cP。 + T( s! d* R; K6 |3 G9 _- x/ C( ~
运动黏度是指流体黏度μ与密度ρ的比值,以ν表示
# ]- z4 y$ P- R/ c- Y7 e( Y: } + U4 m( H# V. g+ b0 j' @. ?
在SI制中,ν的单位为m2/s,其非法定单位为cm2/s(St),它们的关系为
2 f' [- I2 v7 N8 }( N5 _1 y2 W% J 1St=100cSt=10-4m2/s
! X9 D8 y) K8 S A! E( Z/ e+ U# V 当温度升高或压力降低时,液体黏度降低;温度降低、压力升高时,液体黏度增大。当温度升高时,气体黏性增大;当压力提高时,气体黏度减小。 - e& e0 u* D. {# E. Z9 a
(3)理想流体与黏性流体 7 I" P! B: v) t- e! A: W L# N: W
黏性流体或实际流体是指具有黏性的流体。理想流体是指假想的、完全无黏性(μ=0)的流体。
4 [; d* p( Z8 d( X! ~% _3 q 二、流体静力学
7 t+ h* `. O# J5 k; I 1.静止流体的压力特性 o& r+ K" x' r' u1 H
(1)静压力的定义 H/ e. k! ?" C7 t% } ^
静止流体内部没有剪应力,只有法向应力。静压力是指法向应力,以p表示。
9 j) s+ _0 z2 \( R$ n1 }* l1 H (2)静压力的特性 2 c9 d8 r, @2 j; i- d
①流体静压力垂直于其作用面,其方向为该作用面的内法线方向; 3 a! a6 V2 ]0 U. G. Q& v1 l
②静止流体中任意一点处的静压力的大小与作用面的方位无关,即同一点上各方向作用的静压力值相等。
0 z9 R& U' U- u (3)静压力的单位
1 C. h3 [- I: P8 L' H/ y6 [ 在SI单位中,压力的单位是N/m2或Pa。
% n; T- @6 i1 ^; t+ }$ G 一些常用压力单位之间的换算关系如下:
) l9 ^/ U3 n u2 R 1 O4 w& ~( D* | H- H
9 o3 G% S& |+ i* f \& r c
5 k7 y! u$ T) R: i4 \
: p2 l1 @/ q# b& H& B C
9 c+ V, `5 Z% l/ S |